α粒子散射實(shí)驗(yàn)（證實(shí)湯姆生模型正確性的實(shí)驗(yàn)）
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α粒子散射實(shí)驗(yàn)
證實(shí)湯姆生模型正確性的實(shí)驗(yàn)
α粒子散射實(shí)驗(yàn)（Geiger–Marsden experiment(s)）又稱金箔實(shí)驗(yàn)、Geiger-Marsden實(shí)驗(yàn)或盧瑟福α粒子散射實(shí)驗(yàn)。是1909年 漢斯·蓋革和恩斯特·馬斯登(Jishi.Y)在歐內(nèi)斯特·盧瑟福指導(dǎo)下于英國(guó)曼徹斯特大學(xué)做的一個(gè)著名物理實(shí)驗(yàn)。
基本信息
| 中文名 | α粒子散射實(shí)驗(yàn) |
| 外文名 | Geiger–Marsden experiment(s) 又稱Rutherford gold foil experiment |
| 別名 | 金箔實(shí)驗(yàn) |
| 類型 | 物理實(shí)驗(yàn) |
| 實(shí)驗(yàn)?zāi)康?/td> | 證實(shí)湯姆生原子模型的正確性 |
| 時(shí)間 | 1909年 |
收起
發(fā)展歷史
實(shí)驗(yàn)用準(zhǔn)直的α射線轟擊厚度為微米的金箔，發(fā)現(xiàn)絕大多數(shù)的α粒子都照直穿過薄金箔，偏轉(zhuǎn)很小，但有少數(shù)α粒子發(fā)生角度比湯姆生模型所預(yù)言的大得多的偏轉(zhuǎn)，大約有
的α粒子偏轉(zhuǎn)角大于
，甚至觀察到偏轉(zhuǎn)角等于
的散射，稱大角散射，更無法用湯姆森模型說明。1911年盧瑟福提出原子的有核模型(又稱原子的核式結(jié)構(gòu)模型），與正電荷聯(lián)系的質(zhì)量集中在中心形成原子核，電子繞著核在核外運(yùn)動(dòng)，由此導(dǎo)出α粒子散射公式，說明了α粒子的大角散射。盧瑟福的散射公式后來被蓋革和馬斯登改進(jìn)了的實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)地驗(yàn)證。根據(jù)大角散射的數(shù)據(jù)可得出原子核的半徑上限為
米，此實(shí)驗(yàn)開創(chuàng)了原子結(jié)構(gòu)研究的先河。這個(gè)實(shí)驗(yàn)推翻了J.J.湯姆森在1903年提出的原子的葡萄干圓面包模型，認(rèn)為原子的正電荷和質(zhì)量聯(lián)系在一起均勻連續(xù)分布于原子范圍，電子鑲嵌在其中，可以在其平衡位置作微小振動(dòng)，為建立現(xiàn)代原子核理論打下了基礎(chǔ)。
實(shí)驗(yàn)內(nèi)容
實(shí)驗(yàn)理論
釙元素散射實(shí)驗(yàn)
約瑟夫約翰湯姆森
J. J. Thomson（湯姆森）理論是基于“單次原子碰撞產(chǎn)生的散射是很小的”這個(gè)假設(shè)。而且對(duì)原子特殊結(jié)構(gòu)的假設(shè)也不允許α 粒子在穿過單個(gè)原子時(shí)有很大的偏轉(zhuǎn)，除非假設(shè)正電荷球的直徑與原子球的直徑相比是極小的。
實(shí)驗(yàn)?zāi)康?/div>
為了要考察原子內(nèi)部的結(jié)構(gòu)，必須尋找一種能射到原子內(nèi)部的試探粒子，這種粒子就是從天然放射性物質(zhì)中放射出的α粒子。盧瑟福和他的助手用α粒子轟擊金箔來進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，如圖是這個(gè)實(shí)驗(yàn)裝置的示意圖。
盧瑟福從1909年起做了著名的α粒子散射實(shí)驗(yàn)，實(shí)驗(yàn)的目的是想證實(shí)湯姆孫原子模型的正確性，實(shí)驗(yàn)結(jié)果卻成了否定湯姆孫原子模型的有力證據(jù)。在此基礎(chǔ)上，盧瑟福提出了原子核式結(jié)構(gòu)模型。
α粒子散射實(shí)驗(yàn)示意圖
在一個(gè)鉛盒里放有少量的放射性元素釙(Po)，它發(fā)出的α射線從鉛盒的小孔射出，形成一束很細(xì)的射線射到金箔上。當(dāng)α粒子穿過金箔后，射到熒光屏上產(chǎn)生一個(gè)個(gè)的閃光點(diǎn)，這些閃光點(diǎn)可用顯微鏡來觀察。為了避免α粒子和空氣中的原子碰撞而影響實(shí)驗(yàn)結(jié)果，整個(gè)裝置放在一個(gè)抽成真空的容器內(nèi)，帶有熒光屏的顯微鏡能夠圍繞金箔在一個(gè)圓周上移動(dòng)。
實(shí)驗(yàn)結(jié)果
實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，絕大多數(shù)α粒子穿過金箔后仍沿原來的方向前進(jìn)，但有少數(shù)α粒子發(fā)生了較大的偏轉(zhuǎn)，并有極少數(shù)α粒子的偏轉(zhuǎn)超過，有的甚至幾乎達(dá)到
而被反彈回來，這就是α粒子的散射現(xiàn)象。
銅原子結(jié)構(gòu)
按照這一模型，α粒子穿過原子時(shí)，電子對(duì)α粒子運(yùn)動(dòng)的影響很小，影響α粒子運(yùn)動(dòng)的主要是帶正電的原子核。而絕大多數(shù)的α粒子穿過原子時(shí)離核較遠(yuǎn)，受到的庫侖斥力很小，運(yùn)動(dòng)方向幾乎沒有改變，如圖14-2(b)中的1、3、4、6、7、9，只有極少數(shù)α粒子可能與核十分接近，受到較大的庫侖斥力，才會(huì)發(fā)生大角度的偏轉(zhuǎn)，如圖14-2(b)中的2，5，8。
根據(jù)α粒子散射實(shí)驗(yàn)，可以估算出原子核的直徑約為
米～米，原子直徑大約是
，所以原子核的直徑大約是原子直徑的萬分之一，原子核的體積只相當(dāng)于原子體積的萬億分之一。
最終結(jié)論
結(jié)果：大多數(shù)散射角很小，約散射大于；極個(gè)別的散射角等于。
結(jié)論：正電荷集中在原子中心。
大多數(shù)α粒子穿透金箔：原子內(nèi)有較大空間，而且電子質(zhì)量很小。
極少數(shù)的α粒子反彈：原子中的微粒體積較小，但質(zhì)量相對(duì)較大。
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